Równania Gaussa-Codazziego
W geometrii Riemanna , że Gaussa-Codazzi-MAINARDI równania są podstawowymi równania w ramach teorii hiperpowierzchni zanurzone w przestrzeni euklidesowej , i bardziej ogólnie podrozmaitości z Riemanna kolektora . Istnieją również zastosowania w przypadku hiperpowierzchni zanurzonych w rozmaitości pseudo-riemannowskiej .
W klasycznej geometrii powierzchni równania Gaussa-Codazziego-Mainardiego składają się z pary równań. Pierwsze równanie, czasami nazywane równaniem Gaussa, wiąże wewnętrzną krzywiznę (lub krzywiznę Gaussa ) powierzchni z pochodnymi mapy Gaussa , poprzez drugą postać podstawową . To równanie jest podstawą teorii egregium Gaussa. Drugie równanie, czasami nazywane równaniem Codazziego-Mainardiego , jest warunkiem strukturalnym na drugiej pochodnej mapy Gaussa. To równanie obejmuje zewnętrzną krzywiznę (lub średnią krzywiznę ) powierzchni. Równania te pokazują, że składniki drugiej formy podstawowej i jej pochodne całkowicie klasyfikują powierzchnię do transformacji euklidesowej , co sprowadza się do jednego z twierdzeń Pierre-Ossiana Bonneta .
Oświadczenie formalne
Niech i: M ⊂ P będzie n wymiarową subvariety zanurzone w Riemanna kolektora P wymiaru n + p . Istnieje naturalna włączenie wiązki stycznej z M, w tym z P i cokernel jest normalny pakiet o M :
0→TxM→TxP.|M→Tx⊥M→0.{\ displaystyle 0 \ rightarrow T_ {x} M \ rightarrow T_ {x} P | _ {M} \ rightarrow T_ {x} ^ {\ perp} M \ rightarrow 0.}Metryka daje następujący dokładny efekt :
TP.|M=TM⊕T⊥M.{\ Displaystyle TP | _ {M} = TM \ oplus T ^ {\ perp} M.}Po tej sekwencji połączenie Levi-Civita ∇ ′ P rozkłada się na składnik styczny i składnik normalny. Dla każdego X ∈ T M i pola wektorowego Y na M ,
∇X′Y=⊤(∇X′Y)+⊥(∇X′Y).{\ displaystyle \ nabla '_ {X} Y = \ top (\ nabla' _ {X} Y) + \ bot (\ nabla '_ {X} Y).}Jest
∇XY=⊤(∇X′Y),α(X,Y)=⊥(∇X′Y).{\ displaystyle \ nabla _ {X} Y = \ top (\ nabla '_ {X} Y), \ quad \ alpha (X, Y) = \ bot (\ nabla' _ {X} Y).}Wzór Gaussa zapewnia zatem, że ∇ X jest połączeniem Levi-Civita dla M , a α jest symetryczną wektorową postacią różniczkową z wartościami w wiązce normalnej.
Bezpośrednim następstwem jest równanie Gaussa. Dla X , Y , Z , W ∈ T M ,
⟨R′(X,Y)Z,W⟩=⟨R(X,Y)Z,W⟩+⟨α(X,Z),α(Y,W)⟩-⟨α(Y,Z),α(X,W)⟩{\ Displaystyle \ langle R '(X, Y) Z, W \ rangle = \ langle R (X, Y) Z, W \ rangle + \ langle \ alpha (X, Z), \ alpha (Y, W) \ rangle - \ langle \ alpha (Y, Z), \ alpha (X, W) \ rangle}gdzie R jest krzywizna napinacz P i R jest M .
Równanie Weingarten jest analogiem o wzorze Gaussa dla połączenia w normalnym pakiecie. Niech X ∈ T M i ξ będzie polem wektorów normalnych. Następnie rozkładamy kowariantną pochodną ξ na X na składowe normalne i styczne:
∇Xξ=⊤(∇Xξ)+⊥(∇Xξ)=-Wξ(X)+reX(ξ).{\ Displaystyle \ nabla _ {X} \ xi = \ do góry (\ nabla _ {X} \ xi) + \ bot (\ nabla _ {X} \ xi) = - A _ {\ xi} (X) + D_ {X} (\ xi).}Więc
-
Równania Weingartena :⟨WξX,Y⟩=⟨α(X,Y),ξ⟩{\ Displaystyle \ langle A _ {\ xi} X, Y \ rangle = \ langle \ alpha (X, Y), \ xi \ rangle}
-
D X jest połączeniem metrycznym (en) w normalnym pakiecie.
Jest zatem kilka połączeń: ∇, zdefiniowanych na wiązce stycznej M ; i D , ustawione na normalny pakiet M . Te dwa połączyć z wytworzeniem związku o dowolnym produktem tensora T, M i T ⊥ M . W szczególności w pełni definiują kowariantną pochodną α:
(∇~Xα)(Y,Z)=reX(α(Y,Z))-α(∇XY,Z)-α(Y,∇XZ).{\ Displaystyle ({\ tylda {\ nabla}} _ {X} \ alfa) (Y, Z) = D_ {X} \ lewo (\ alfa (Y, Z) \ prawej) - \ alfa (\ nabla _ { X} Y, Z) - \ alpha (Y, \ nabla _ {X} Z).}Równanie Codazzi-Mainardi daje
⊥(R′(X,Y)Z)=(∇~Xα)(Y,Z)-(∇~Yα)(X,Z).{\ Displaystyle \ bot \ lewo (R '(X, Y) Z \ prawej) = ({\ tylda {\ nabla}} _ {X} \ alfa) (Y, Z) - ({\ tylda {\ nabla} } _ {Y} \ alpha) (X, Z).}
Zestawienie równań klasycznych
W klasycznej geometrii różniczkowej równania Codazziego-Mainardiego są generalnie wyrażane za pomocą drugiej podstawowej formy:
miv-fau=miΓ121+fa(Γ122-Γ111)-solΓ112{\ Displaystyle e_ {v} -f_ {u} = e \ Gamma _ {12} ^ {1} + f (\ Gamma _ {12} ^ {2} - \ Gamma _ {11} ^ {1}) - g \ Gamma _ {11} ^ {2}}
fav-solu=miΓ221+fa(Γ222-Γ121)-solΓ122{\ Displaystyle f_ {v} -g_ {u} = e \ Gamma _ {22} ^ {1} + f (\ Gamma _ {22} ^ {2} - \ Gamma _ {12} ^ {1}) - g \ Gamma _ {12} ^ {2}}
Dowód równań klasycznych
Drugie pochodne sparametryzowanej powierzchni (in) można wyrazić w bazie, a także w symbolach Christoffela i drugiej formie podstawowej.
(Xu,Xv,NIE){\ Displaystyle (X_ {u}, X_ {v}, N)}
Xuu=Γ111Xu+Γ112Xv+miNIE{\ Displaystyle X_ {uu} = \ Gamma _ {11} ^ {1} X_ {u} + \ Gamma _ {11} ^ {2} X_ {v} + eN}
Xuv=Γ121Xu+Γ122Xv+faNIE{\ Displaystyle X_ {uv} = \ Gamma _ {12} ^ {1} X_ {u} + \ Gamma _ {12} ^ {2} X_ {v} + fN}
Xvv=Γ221Xu+Γ222Xv+solNIE{\ Displaystyle X_ {VV} = \ Gamma _ {22} ^ {1} X_ {u} + \ Gamma _ {22} ^ {2} X_ {v} + GN}
W Schwarz twierdzenie stwierdza, że następujące pochodne cząstkowe dojeżdżania:
(Xuu)v=(Xuv)u{\ Displaystyle \ lewo (X_ {uu} \ prawo) _ {v} = \ lewo (X_ {uv} \ prawo) _ {u}}Jeśli różniczkujemy względem v i względem u, otrzymujemy:
Xuu{\ displaystyle X_ {uu}}Xuv{\ displaystyle X_ {uv}}
(Γ111)vXu+Γ111Xuv+(Γ112)vXv+Γ112Xvv+mivNIE+miNIEv=(Γ121)uXu+Γ121Xuu+(Γ122)uXv+Γ122Xuv+fauNIE+faNIEu{\ Displaystyle \ lewo (\ Gamma _ {11} ^ {1} \ prawej) _ {v} X_ {u} + \ Gamma _ {11} ^ {1} X_ {uv} + \ lewo (\ Gamma _ { 11} ^ {2} \ right) _ {v} X_ {v} + \ Gamma _ {11} ^ {2} X_ {vv} + e_ {v} N + eN_ {v} = \ left (\ Gamma _ {12} ^ {1} \ right) _ {u} X_ {u} + \ Gamma _ {12} ^ {1} X_ {uu} + \ left (\ Gamma _ {12} ^ {2} \ right) _ {u} X_ {v} + \ Gamma _ {12} ^ {2} X_ {uv} + f_ {u} N + fN_ {u}}Jeśli następnie podstawimy powyższe wyrażenia za drugą pochodną i zrównamy współczynniki N:
faΓ111+solΓ112+miv=miΓ121+faΓ122+fau{\ Displaystyle f \ Gamma _ {11} ^ {1} + g \ Gamma _ {11} ^ {2} + e_ {v} = e \ Gamma _ {12} ^ {1} + f \ Gamma _ {12 } ^ {2} + f_ {u}}zmieniając warunki, znajdujemy pierwsze równanie Codazzi-Mainardi.
Uwagi i odniesienia
(fr) Ten artykuł jest częściowo lub w całości zaczerpnięty z artykułu Wikipedii w
języku angielskim zatytułowanego
„ Równania Gaussa-Codazziego ” ( zobacz listę autorów ) .
-
(La) Carl Friedrich Gauss , „ Disquitiones Generales circa Superficies Curvas ” , Comm. Soc. Gott. , vol. 6,1828
-
na cześć Gaspare Mainardi (de) (1856) i Delfino Codazzi (1868-1869), którzy niezależnie odnaleźli ten wynik. Por. (En) Morris Kline (en) , Mathematical Thought from Ancient to Modern Times: Volume 3 , OUP ,1972, 399 pkt. ( ISBN 978-0-19-506137-6 , czytaj online ) , str. 885.
-
Ossian Bonnet , „ Wspomnienie o teorii powierzchni mających zastosowanie do danej powierzchni ”, JEP , t. 25,1867, s. 31-151
-
Terminologia (w) Michael Spivak , (Wszechstronne wprowadzenie) Geometria różniczkowa [ wydania detaliczne ], lot. 3
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">