Schemat Penrose-Cartera
Penrose'a Carter schemat jest dwuwymiarowy wykres stosowane w ogólnym wzgl celu ułatwienia badania z przyczynowych właściwości o przestrzenno-czasowego .
Są sposobem na przedstawienie kilku metryk czasoprzestrzennych (rozwiązań równania Einsteina ) poprzez systematyczne usuwanie dwóch wymiarów przestrzeni: wynikowa figura jest zatem płaska, łatwa do przedstawienia na płaszczyźnie euklidesowej (tj. Zwykła kartka papieru).
Historia
Diagramy Penrose-Cartera są tak nazwane na cześć Rogera Penrose'a i Brandona Cartera, którzy wprowadzili je niezależnie w latach sześćdziesiątych .
Według Penrose'a użył go po raz pierwszy na konferencji w Warszawie w rLipiec 1962ale to Carter wprowadził pojęcie „ścisłych diagramów konformalnych” do1966.
Prezentacja
Na diagramie Penrose-Cartera:
- każda pozioma linia jest jak spacja ,
- każda pionowa linia jest jak czas ,
- światło porusza się po liniach prostych nachylonych pod kątem 45 °.
Diagram Penrose'a-Cartera przedstawia różne nieskończoności zwane konformalnymi nieskończonościami . Są one oznaczone przez literę í - początkowego z angielskim nieskończoności ( „Infini”) - a następnie, w indeksie górnym , przez 0, + lub -, odpowiadające zera , do powiększonej znak i na minus znak . W nieskończoności konforemne reprezentowane przez litery są oznaczone przez I ; inni, z i w czcionce skryptu , mówi scri . Wykładniki + i - oznaczają odpowiednio przyszłość i przeszłość.
- punkt jest przestrzennie nieskończoności lub nieskończoności przestrzennej ,ja0{\ displaystyle i ^ {0}}
- punktem jest nieskończoność przyszłość gatunku czasowym lub przyszłej nieskończoności czasowej ,ja+{\ displaystyle i ^ {+}}
- punkt jest przeszłość nieskończoność gatunku czasu , albo przeszłość nieskończoność skroniowej ,ja-{\ displaystyle i ^ {-}}
-
ja+{\ displaystyle {\ mathcal {I}} ^ {+}}to nieskończona przyszłość gatunku światła ,
-
ja-{\ displaystyle {\ mathcal {I}} ^ {-}}to nieskończona przeszłość gatunku światła .
Skrzynia kosmiczna Schwarzschilda
Rysunek po lewej pokazuje reprezentację przestrzeni Schwarzschilda odpowiadającej statycznej czarnej dziurze (bez rotacji, bez ładunku). Współrzędna pionowa o nazwie „u” jest czasowa, podczas gdy współrzędna pozioma „v” jest przestrzenna. Diagram Penrose'a jest konformalny, tj. Geodezja zerowego rodzaju (linie wiązki) odpowiada pierwszej i drugiej połowie dwusiecznej „wysokiej”.
W tym układzie współrzędnych, wywodzącym się z Kruskala, mamy:
res2=32M3rmi-r2M(-reu2+rev2)4sałata212(u+v)sałata212(u-v)+r2(reθ2+grzech2θreϕ2){\ Displaystyle ds ^ {2} = {\ Frac {32M ^ {3}} {r}} {\ Frac {e ^ {- {\ Frac {r} {2M}}} (- du ^ {2} + dv ^ {2})} {4 \ cos ^ {2} {\ frac {1} {2}} (u + v) \ cos ^ {2} {\ frac {1} {2}} (uv)} } + r ^ {2} (d \ theta ^ {2} + \ sin ^ {2} \ theta d \ phi ^ {2})}W związku z tym diagram pomija dwie sferyczne współrzędne i . Stożki świetlne ograniczone przez zerową geodezję (ds² = 0) odpowiadają du² = dv², a więc {u = v} lub {u = -v}, to znaczy pierwszej i drugiej dwusiecznej.
θ{\ displaystyle \ theta}ϕ{\ displaystyle \ phi}
Zaczynając od lewej, rozchodzą się dwie proste (pierwsza i druga dwusieczna): dolna prawa, zwana I-, reprezentuje „nieskończoność przeszłości”, z której pochodzą wszystkie ruchome, które pochodzą z nieskończenie odległych; górna linia, I +, odpowiada „nieskończoności przyszłości” i reprezentuje miejsce, w którym poruszają się wszystkie komórki, które na zawsze oddalają się od czarnej dziury. Dwie poziome i równoległe linie przedstawiają osobliwość (w przeszłości i w przyszłości), znajdującą się przy r = 0. Diagram jest symetryczny względem pionu. Linią przerywaną przedstawiliśmy horyzont czarnej dziury, znajdujący się (w odpowiednich jednostkach) przy r = 2M.
Możemy zatem wyróżnić cztery regiony ze względu na ich kolor:
- Obszary z białym tłem odpowiadają naszej czasoprzestrzeni, te z brązowym tłem - „lustrzanej” czasoprzestrzeni;
- Jasne obszary tła znajdują się w „klasycznej” przestrzeni, zacienione obszary wewnątrz odpowiednich horyzontów osobliwości.
Osobliwość przeszłości (na dole rysunku) i „symetryczna” przestrzeń po prawej stronie są ogólnie uważane za artefakty matematyczne pozbawione fizycznej rzeczywistości. I tak nie da się do nich dotrzeć. Osobliwość przeszłości zachowuje się jak „ biała dziura ”, czyli obszar nieskończonego odpychania grawitacyjnego: żaden zewnętrzny telefon komórkowy nie może zbliżyć się do niego poniżej horyzontu, a wszystko, co jest stworzone wewnątrz, jest wyrzucane - ani w naszym „normalnym” wszechświecie ( po lewej), czy w „lustrzanym” wszechświecie (po prawej).
Można zidentyfikować prawy i lewy „diament”, co sprowadza się do interpretacji „lustrzanego” wszechświata jako matematycznej repliki naszego „normalnego” wszechświata. Jeśli dalej zidentyfikujemy górne i dolne osobliwości, dojdziemy do modelu fizycznego, w którym wieczna czarna dziura połyka materię, wrzuconą z powrotem do czasoprzestrzeni w innym miejscu w postaci białej dziury.
Badanie kinematyczne na diagramie Penrose'a
Na zielono pokazaliśmy trajektorię komórki, która pozostaje w pewnej odległości od czarnej dziury. Wychodzi z I-, pozostaje stale w swoim stożku światła zmaterializowanym przez kropkowane „V” (zbiór jego dopuszczalnych prędkości, to znaczy takich jak | v | <c), a następnie osiąga nieskończoność przyszłości.
Na czerwono przedstawiliśmy trajektorię komórki, która przybywa z nieskończoności, zbliża się do czarnej dziury, a następnie przekracza horyzont. Łatwo możemy zauważyć, że po przekroczeniu linii r = 2M, ze względu na kształt stożków świetlnych, niezależnie od późniejszej prędkości telefonu komórkowego, może się to skończyć tylko na osobliwości zmaterializowanej przez górną linię.
Uwagi i odniesienia
-
Barrau i Grain 2016 , s. 184.
-
Smerlak 2016 .
-
Taillet i in. 2013 , sv Diagram Penrose-Cartera, s. 191.
-
Penrose 2007 , s. 710 , przyp. 38 .
-
Penrose 1964 .
-
Carter 1966a .
-
Carter 1966b .
-
Leygnac 2004 , str. 15.
Zobacz też
Bibliografia
-
[Bardou 2012] Yannis Bardoux , Czarne dziury w zmodyfikowanych teoriach grawitacji (praca doktorska z fizyki teoretycznej, przygotowana pod kierunkiem Christosa Charmousisa w ramach Szkoły Doktorskiej Fizyki regionu paryskiego we współpracy z Orsay Theoretical Physics Laboratory i wspierał24 września 2012na Uniwersytecie Paris- XI - Paris-Sud ),październik 2012, 1 obj. , VIII -189 s. , 30 cm ( OCLC 819163276 , Bibcode 2012PhDT ........ 17B , arXiv 1211.0038 , SUDOC 164384375 , prezentacja online , czytaj online ).
-
[Barrau i Grain 2016] Aurélien Barrau i Julien Grain , Ogólna teoria względności: kursy i ćwiczenia poprawione , Malakoff i Paryż, Dunod , wyd. "Wyższe nauki / fizyka",sierpień 2016, 2 II wyd. ( 1 st ed. sierpień 2011), 1 obj. , VIII -231 s. , 24 cm ( ISBN 978-2-10-074737-5 , EAN 9782100747375 , OCLC 958388884 , nota BnF n o FRBNF45101424 , SUDOC 195038134 , prezentacja online , czytaj online ) , rozdz. 8 („Czarne dziury”), rozdz. 8.4 („Trochę dalej”), § 8.4.3 („Struktura przyczynowa”), s. 183-184.
-
[Carter 1966a] (en) Brandon Carter , „ Complete analityczne rozszerzenie osi symetrii rozwiązania Kerra w rozwiązaniu równań Einsteina ” , Physical Review , vol. 141 n O 4,Styczeń 1966, s. 1242-1247 ( DOI 10.1103 / PhysRev.141.1242 , podsumowanie ).
-
[Carter 1966b] (en) Brandon Carter , „ Całkowite rozszerzenie analityczne metryki Reissnera-Nordströma w szczególnym przypadku e 2 = m 2 ” , Physics Letters , vol. 21 N O 4,Czerwiec 1966, s. 423-424 ( DOI 10.1016 / 0031-9163 (66) 90515-4 , Bibcode 1966PhL .... 21..423C , podsumowanie ).
-
[Leygnac 2004] Cédric Leygnac , Czarne dziury nie są asymptotycznie płaskie (praca doktorska z fizyki teoretycznej, przygotowana pod kierunkiem Gérarda Clémenta w ramach laboratorium fizyki teoretycznej w Annecy-le-Vieux i obroniona w Lyon- I Uniwersytet - Claude-Bernard le14 czerwca 2004), Wrzesień 2004, 1 obj. , 129 str. , 30 cm ( OCLC 493204651 , Bibcode 2004gr.qc ..... 9040L , arXiv gr-qc / 0409040 , SUDOC 082117144 , prezentacja online , czytaj online ).
-
[Luminet i Lachièze-Rey 2016] Jean-Pierre Luminet i Marc Lachièze-Rey , od nieskończoności: horyzontów kosmicznych, multiverse i kwantowej próżni , Malakoff i Paryżu, Dunod , Coll. „Quai des sciences”,wrzesień 2016, 2 II wyd. ( 1 st ed. Październik 2005), 1 obj. , 235- VIII s. , 14 × 22 cm ( ISBN 978-2-10-073838-0 , EAN 9782100738380 , OCLC 958876144 , uwaga BnF n o FRBNF45109797 , SUDOC 195229045 , prezentacja online , czytaj online ) , rozdz. 1 st ( „Nieskończoność nieba”), § 17 ( „kosmiczne horyzonty”), p. 60-73.
-
[Penrose 1964] (en) Roger Penrose , „The light cone at infinity” , w: Leopold Infeld (red.), Relatywistyczne teorie grawitacji: materiały z konferencji, która odbyła się w Warszawie i Jabłonnie w dniach 25-31 lipca 1962 r. , Oxford, Paryż i Warszawa, Pergamon Press , Gauthier-Villars i PWN ,1964, 1 st ed. , 1 obj. , XVIII -379 s. , 24 cm ( SUDOC 012563064 ) , str. 369-373.
-
[Penrose 2007] Roger Penrose ( przetłumaczony z angielskiego na angielski przez Céline Laroche), Odkrywanie praw wszechświata: cudowna historia matematyki i fizyki [„ Droga do rzeczywistości: kompletny przewodnik po prawach wszechświata ”], Paryż, O. Jacob , pot. "Nauki",sierpień 2007( repr. 2008 i 2010), 1 st ed. , 1 obj. , XXII -1061 s. , 24 cm ( ISBN 978-2-7381-1840-0 , EAN 9782738118400 , OCLC 209307388 , uwaga BnF n o FRBNF41131526 , SUDOC 118177311 , prezentacja online , czytaj online ).
-
[Smerlak 2016] Matteo Smerlak , Czarne dziury , Paryż, Presses Universitaires de France , pot. „ Co ja wiem? „( N O 4003)marzec 2016, 1 st ed. , 1 obj. , 126 str. , 18 cm ( ISBN 978-2-13-063009-8 , EAN 9782130630098 , OCLC 946571004 , uwaga BnF n o FRBNF45015423 , SUDOC 192516817 , prezentacja online , czytaj online ) , rozdz. 2 („Co to jest czarna dziura?”), Rozdz. 2 („Implozja grawitacyjna”), § 3 („Diagramy Penrose-Cartera”).
-
[Taillet i in. 2013] Richard Taillet , Loïc Villain i Pascal Febvre , Słownik fizyki , Bruksela, De Boeck Supérieur ,luty 2013( Rozrod. 2015), 3 p , wyd. ( 1 st ed. Maj 2008), 1 obj. , X -899 str. , 24 cm ( ISBN 978-2-8041-7554-2 , OCLC 842156166 , uwaga BnF n o FRBNF43541671 , SUDOC 167932349 , czytaj online ).
Powiązane artykuły
Linki zewnętrzne