Diagram McCabe-Thiele
Wykres McCabe-Thiele jest jedną z metod analizy mieszaniny dwóch związków podczas destylacji frakcyjnej .
Opiera się na fakcie, że skład na każdym teoretycznym plateau (lub etapie równowagi) jest określony ułamkiem molowym jednego z dwóch składników i przy założeniu, że strumienie molowe fazy ciekłej i gazowej w strefie wzbogacania, jak również strumienie molowe fazy ciekłej i parowej w strefie zubożenia są stałe. Ta hipoteza jest weryfikowana, jeśli dwa ciała mają podobne ciepło parowania, jeśli straty ciepła są znikome i jeśli kolumna jest w trybie ciągłym.
Celem tego diagramu jest podanie równoważnej liczby półek teoretycznych (NEPT) destylacji, równoważnej wysokości półki teoretycznej (HEPT), a także warunków niezbędnych do dobrego rozdziału dwóch związków.
Budowa
Przed skonstruowaniem wykresu McCabe-Thiele dla destylacji mieszaniny binarnej, do wykreślenia krzywej równowagi potrzebne są dane dotyczące równowagi ciecz-para (ELV) mieszaniny.
Najpierw musimy narysować oś X i oś Y, które muszą mieć tę samą skalę. Oś x odpowiada ułamkowi molowemu najbardziej lotnego związku w fazie ciekłej, a oś y odpowiada ułamkowi molowemu najbardziej lotnego związku w fazie gazowej. Następnie musimy narysować linię y = x, a także krzywą równowagi ciecz-para najbardziej lotnego związku, korzystając z wcześniej poszukiwanych danych ELV. Na koniec konieczne jest narysowanie linii operacyjnej w strefie wzbogacania, linii roboczej w strefie zubożenia oraz linii zasilającej. W tym celu przeprowadza się bilans materiałowy na tych obszarach, jak opisano szczegółowo poniżej.
Prawo eksploatacyjne strefy wzbogacania (DOZE)
Aby uzyskać więcej wyjaśnień, zauważamy:
- x d : ułamek molowy najbardziej lotnego związku w destylacie,
- D: molowe natężenie przepływu destylatu,
- L: molowe natężenie przepływu cieczy w strefie wzbogacania,
- V: molowy przepływ pary w strefie wzbogacania,
- n: liczba plateau, która rośnie od dołu do góry,
- x n : skład cieczy na dowolnym plateau n,
- y n + 1 : skład pary docierającej do plateau n + 1, tuż powyżej plateau n.
Z definicji współczynnik refluksu wynosi .
R=Lre{\ Displaystyle R = {\ Frac {L} {D}}}
Zgodnie z ogólną oceną mamy:
V=L+re{\ displaystyle V = L + D}W przypadku najbardziej niestabilnych mamy:
ynie+1V=xnieL+xrere{\ displaystyle y_ {n + 1} V = x_ {n} L + x_ {d} D}
⇔ynie+1=xnieLV+xrereV{\ displaystyle \ Leftrightarrow y_ {n + 1} = x_ {n} {\ frac {L} {V}} + x_ {d} {\ Frac {D} {V}}}
Musimy teraz wyrazić i jako funkcję R:
LV{\ displaystyle {\ frac {L} {V}}}reV{\ displaystyle {\ frac {D} {V}}}
-
VL=(L+reL)=1+1R=(R+1R){\ Displaystyle {\ Frac {V} {L}} = \ lewo ({\ Frac {L + D} {L}} \ prawej) = 1 + {\ Frac {1} {R}} = \ lewo ({ \ frac {R + 1} {R}} \ right)}, jest LV=(RR+1){\ Displaystyle {\ Frac {L} {V}} = \ lewo ({\ Frac {R} {R + 1}} \ prawo)}
-
Vre=(L+rere)=Lre+1=R+1{\ Displaystyle {\ Frac {V} {D}} = \ lewo ({\ Frac {L + D} {D}} \ prawej) = {\ Frac {L} {D}} + 1 = R + 1}, jest reV=(1R+1){\ Displaystyle {\ Frac {D} {V}} = \ lewo ({\ Frac {1} {R + 1}} \ prawej)}
Stąd równanie DOZE:
ynie+1=(RR+1)xnie+(1R+1)xre{\ Displaystyle y_ {n + 1} = \ lewo ({\ Frac {R} {R + 1}} \ prawej) x_ {n} + \ lewo ({\ Frac {1} {R + 1}} \ prawo) ) x_ {d}}Linia ta odpowiada składowi fazy ciekłej i gazowej, które przecinają się między płytami n i n + 1. Aby to narysować, bierzemy pod uwagę dwa szczególne punkty:
- xnie=xre{\ displaystyle x_ {n} = x_ {d}}
- xnie=0{\ displaystyle x_ {n} = 0}
Otrzymujemy zatem:
y(xre)=(RR+1)xre+(1R+1)xre=xre{\ Displaystyle y (x_ {d}) = \ lewo ({\ Frac {R} {R + 1}} \ prawo) x_ {d} + \ lewo ({\ Frac {1} {R + 1}} \ right) x_ {d} = x_ {d}}i:
y(0)=(xreR+1){\ Displaystyle y (0) = \ lewo ({\ Frac {x_ {d}} {R + 1}} \ prawo)}Możemy zatem wyznaczyć DOZE nachylenia przechodzącego zarówno przez punkt, jak i przez punkt .
(RR+1){\ Displaystyle \ lewo ({\ Frac {R} {R + 1}} \ prawej)}(xre;xre){\ displaystyle (x_ {d}; x_ {d})}(0;xreR+1){\ Displaystyle (0; {\ Frac {x_ {d}} {R + 1}})}
Działa bezpośrednio w strefie zubożenia (DOZA)
Zauważamy :
- L ': molowe natężenie przepływu cieczy w strefie zubożenia,
- V ': przepływ pary molowej w strefie zubożenia,
- x s : ułamek molowy najbardziej lotnego związku w pobraniu,
- S: natężenie przepływu podczas pobierania w molach,
- n: liczba plateau, która rośnie od dołu do góry,
- x n: skład cieczy na dowolnym plateau n,
- y n + 1 : skład pary docierającej do plateau n + 1, tuż powyżej plateau n.
Z definicji szybkość ponownego wrzenia wynosi .
Rb=V′S{\ displaystyle R_ {b} = {\ frac {V '} {S}}}
Zgodnie z ogólną oceną mamy:
L′=V′+S{\ displaystyle L '= V' + S}W przypadku najbardziej niestabilnych mamy:
L′xnie=V′ynie+1+Sxs{\ displaystyle L'x_ {n} = V'y_ {n + 1} + Sx_ {s}}
⇔ynie+1=L′V′xnie-SV′xs{\ displaystyle \ Leftrightarrow y_ {n + 1} = {\ frac {l '} {V'}} x_ {n} - {\ frac {S} {V '}} x_ {s}}
Musimy wyrazić i jako funkcję R b :
L′V′{\ displaystyle {\ frac {L '} {V'}}}SV′{\ displaystyle {\ frac {S} {V '}}}
- Rb=V′S⇔SV′=1Rb{\ Displaystyle R_ {b} = {\ Frac {V '} {S}} \ Leftrightarrow {\ Frac {S} {V'}} = {\ Frac {1} {R}} _ {b}}
-
L′=V′+S⇔S=L′-V′{\ Displaystyle L '= V' + S \ Leftrightarrow S = L'-V '}, stąd1Rb=L′-V′V′=L′V′-1{\ Displaystyle {\ Frac {1} {R}} _ {b} = {\ Frac {L'-V '} {V'}} = {\ Frac {L '} {V'}} - 1}L′V′=1Rb+1=Rb+1Rb{\ Displaystyle {\ Frac {L '} {V'}} = {\ Frac {1} {R_ {b} +1}} = {\ Frac {R_ {b} +1} {R_ {b}}} }
Stąd inne wyrażenie równania DOZA:
ynie+1=Rb+1Rbxnie-1Rbxs{\ Displaystyle y_ {n + 1} = {\ Frac {R_ {b} +1} {R_ {b}}} x_ {n} - {\ Frac {1} {R}} _ {b} x_ {s }}Linia ta odpowiada składowi fazy ciekłej i gazowej, które przechodzą między dwiema płytami. Aby to narysować, bierzemy dwa konkretne punkty:
-
xnie=xs{\ displaystyle x_ {n} = x_ {s}} ;
- skrzyżowanie pomiędzy DOZE i DA.
Otrzymujemy zatem:
y(xs)=Rb+1Rbxs-1Rb=xs{\ Displaystyle y (x_ {s}) = {\ Frac {R_ {b} +1} {R_ {b}}} x_ {s} - {\ Frac {1} {R}} _ {b} = x_ {s}}.
Możemy zatem wyznaczyć DOZA nachylenia i przechodzenia przez punkt .
Rb+1Rb{\ displaystyle {\ frac {R_ {b} +1} {R_ {b}}}}(xs;xs){\ Displaystyle (x_ {s}; x_ {s})}
Linia operacyjna na żywności (DA)
Przeprowadzane są cztery kolejne oceny: na podgrzewaniu, na płycie podającej, na strefach wzbogacania i zubożenia oraz na paszy.
Przegląd podgrzewania
Aby uzyskać więcej wyjaśnień, zauważamy:
- A: posuw,
- x A : ułamek molowy najbardziej lotnego związku w żywności,
- V A : przepływ pary w molach paszy,
- L A : natężenie przepływu cieczy w molach nadawy,
- y VA : skład fazy parowej w temperaturze zasilania,
- x LA : skład fazy ciekłej w temperaturze paszy.
Ogólna ocena daje:
W=VW+LW{\ displaystyle A = V_ {A} + L_ {A}}.
W przypadku najbardziej niestabilnych mamy:
WxW=VWyVW+LWxLW{\ Displaystyle Ax_ {A} = V_ {A} y_ {VA} + L_ {A} x_ {LA}}.
A i x A są znane, x LA i y VA należy określić z diagramu izobarowego lub z tabeli danych, a V A i L A są nieznane i należy je określić za pomocą dwóch równań.
Bilans na półce z żywnością
Przeprowadzane są dwa bilanse: jeden na przepływie pary, a drugi na przepływie cieczy. Jeśli chodzi o bilans oparów, mamy:
V=VW+V′{\ displaystyle V = V_ {A} + V '}
⇔VW=V-V′{\ Displaystyle \ Leftrightarrow V_ {A} = V-V '}
Dla bilansu płynnego mamy:
L′=L+LW{\ displaystyle L '= L + L_ {A}}
⇔LW=L′-L{\ displaystyle \ Leftrightarrow L_ {A} = L'-L}
Ocena stref wzbogacenia i zubożenia
Dla strefy wzbogacania mamy:
Vy=Lx+rexre{\ displaystyle Vy = Lx + Dx_ {d}}Dla strefy zubożenia mamy:
L′x=V′y+Sxs{\ displaystyle L'x = V'y + Sx_ {s}}Sumujemy dwa równania:
Vy+L′x=Lx+V′y+rexre+Sxs{\ displaystyle Vy + L'x = Lx + V'y + Dx_ {d} + Sx_ {s}}Jednak zgodnie z ogólnym bilansem całej diety mamy:
rexre+Sxs=WxW{\ Displaystyle Dx_ {d} + Sx_ {s} = Ax_ {A}}Wreszcie otrzymujemy:
Vy+L′x=Lx+V′y+Wxw{\ displaystyle Vy + L'x = Lx + V'y + Ax_ {a}}
Przegląd żywności
Zgodnie z poprzednim równaniem mamy:
Vy+L′x=Lx+V′y+Wxw{\ displaystyle Vy + L'x = Lx + V'y + Ax_ {a}}Możemy określić równanie linii zasilającej, w rzeczywistości mamy:
y(V-V′)=x(L-L′)+WxW{\ Displaystyle y (V-V ') = x (L-L') + Ax_ {A}}złoto:
V-V′=VW{\ displaystyle V-V '= V_ {A}}i:
L-L′=-LW{\ Displaystyle L-L '= - L_ {A}}Mamy więc:
yVW=-xLW+WxW{\ Displaystyle YV_ {A} = - xL_ {A} + Ax_ {A}}Zatem równanie linii zasilającej wygląda następująco:
y=-LWVWx+WVWxW{\ Displaystyle y = - {\ Frac {L_ {A}} {V_ {A}}} X + {\ Frac {A} {V_ {A}}} X_ {A}}
Wyrażenie linii zasilającej w funkcji frakcji cieczy zasilającej
Z definicji frakcją płynną paszową jest .
q=LWW{\ displaystyle q = {\ frac {L_ {A}} {A}}}
Najpierw wyrażamy to jako funkcję :
LWVW{\ displaystyle {\ frac {L_ {A}} {V_ {A}}}}q{\ displaystyle q}
W=LW+VW{\ displaystyle A = L_ {A} + V_ {A}}
⇔VW=W-LW{\ Displaystyle \ Leftrightarrow V_ {A} = A-L_ {A}}
⇔LWVW=LWW-LW{\ Displaystyle \ Leftrightarrow {\ Frac {L_ {A}} {V_ {A}}} = {\ Frac {L_ {A}} {A-L_ {A}}}}
Odwracając otrzymujemy:
VWLW=W-LWLW=1-qq{\ Displaystyle {\ Frac {V_ {A}} {L_ {A}}} = {\ Frac {A-L_ {A}} {L_ {A}}} = {\ Frac {1-q} {q} }}Skąd :
LWVW=q1-q{\ Displaystyle {\ Frac {L_ {A}} {V_ {A}}} = {\ Frac {q} {1-q}}}Następnie wyrażamy jako funkcję :
WVW{\ displaystyle {\ frac {A} {V_ {A}}}}q{\ displaystyle q}
W=LW+VW{\ displaystyle A = L_ {A} + V_ {A}}
⇔LW=W-VW{\ Displaystyle \ Leftrightarrow L_ {A} = A-V_ {A}}
i:
q=LWW=W-VWW=1-VWW{\ Displaystyle q = {\ Frac {L_ {A}} {A}} = {\ Frac {A-V_ {A}} {A}} = 1 - {\ Frac {V_ {A}} {A}} }Skąd :
VWW=1-q⇔WVW=11-q{\ Displaystyle {\ Frac {V_ {A}} {A}} = 1-q \ Leftrightarrow {\ Frac {A} {V_ {A}}} = {\ Frac {1} {1-q}}}Możemy zatem wyrazić równanie linii zasilającej jako funkcję ciekłej frakcji paszy:
y=qq-1x-1q-1xW{\ displaystyle y = {\ Frac {q} {q-1}} x - {\ frac {1} {q-1}} x_ {A}}Aby wykreślić DA, bierzemy dwa szczególne punkty: punkt (skład faz L i V w temperaturze zasilania) oraz punkt kiedy , który daje .
(xLW;yVW){\ Displaystyle (x_ {LA}; y_ {VA})}x=xW{\ displaystyle x = x_ {A}}y(xW)=qq-1xW-1q-1xW=xW{\ Displaystyle y (x_ {A}) = {\ Frac {Q} {Q-1}} X_ {A} - {\ Frac {1} {Q-1}} X_ {A} = X_ {A}}
Pogłębianie
Zauważ, że możliwe jest narysowanie wykresu uwzględniającego entalpie cieczy (izobara rosy) i pary nasyconej (izobara wrzenia) jako funkcję frakcji xiy mieszaniny przy użyciu diagramu Ponchona i Savarita.
Bibliografia
-
[PDF] Naprawa inżynierii chemicznej
- Daniel Morvan, Inżynieria chemiczna, operacje jednostkowe: procesy przemysłowe , edycje elipsy, 2009 ( ISBN 978-2-7298-4384-7 )
- Emilian Koller, lista kontrolna: inżynieria chemiczna , wydania Dunod, 2005 ( ISBN 2-10-049177-6 )
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">