Fizyka plazmy

Fizyka plazmy jest gałęzią fizyki , który bada właściwości, dynamika i zastosowania plazmy . Plazma to faza materii złożona z naładowanych cząstek, jonów i elektronów . Fizyka plazmy, podobnie jak fizyka cieczy i gazów, nie jest samodzielną dziedziną fizyki. Jest wiele gałęzi, to znaczy, że spełnia, wykorzystuje i pogłębia podstawowe inne gałęzie pojęć z fizyki ( fizyki atomowej , fizyki kwantowej , fizyki statystycznej , mechaniki płynów , chemii fizycznej , itd.) W celu dostosowania go do natury skomplikowane problem badania odmiennego zestawu naładowanych i nienaładowanych cząstek poddanych działaniu różnych pól sił. Chemia jest również jest ważnym elementem.

Przemiana gazu w plazmę (gaz zjonizowany) nie zachodzi w stałej temperaturze dla danego ciśnienia , z utajonym ciepłem zmiany stanu, jak w pozostałych stanach; ale jest to stopniowa transformacja. Gdy gaz jest dostatecznie ogrzany, elektrony w warstwach zewnętrznych mogą zostać oderwane podczas zderzeń między cząstkami, które tworzą plazmę. Globalnie neutralna obecność naładowanych cząstek powoduje zachowania, które nie występują w konwencjonalnych płynach, na przykład w obecności pola elektromagnetycznego .

Plazma może również tworzyć się w niskiej temperaturze, jeśli źródło jonizacji znajduje się na zewnątrz. Tak jest w przypadku jonosfery , tej wysokiej warstwy ziemskiej atmosfery, która, choć zimna, nieustannie podlega intensywnemu jonizującemu bombardowaniu cząstek pochodzących ze słońca. Te światła polarne są jednym z przejawów tej plazmy.

Stan ten jest najbardziej rozpowszechniony we wszechświecie , występuje w szczególności w gwiazdach , mgławicach, ośrodku międzygwiazdowym, a także w ziemskiej jonosferze . W innej skali plazmy można również znaleźć w lampach fluorescencyjnych , silnikach odrzutowych i niektórych reaktorach chemicznych . Są powszechnie stosowane w przemyśle, w szczególności w mikroelektronice i obróbce materiałów.

Wprowadzenie

Opis

Plazma, podobnie jak ciało stałe , ciecz lub gaz , jest stanem skupienia . Jest widoczny na Ziemi tylko w bardzo wysokiej temperaturze, kiedy energia jest taka, że ​​udaje mu się oderwać elektrony od atomów. Obserwujemy wtedy to, co powszechnie nazywa się rodzajem niezwykle aktywnej „zupy” elektronów, w której „kąpią się” jądra atomowe.

Termin plazma, zwany także „czwartym stanem skupienia”, został po raz pierwszy użyty w fizyce przez amerykańskiego fizyka Irvinga Langmuira w 1928 roku przez analogię do osocza krwi, z którym to zjawisko jest wizualnie związane.

W normalnych warunkach medium gazowe nie pozwala na przewodzenie prądu elektrycznego. Gdy ośrodek ten poddany jest działaniu słabego pola elektrycznego, czysty gaz jest uważany za doskonały izolator, ponieważ nie zawiera żadnych swobodnie naładowanych cząstek (elektronów ani jonów dodatnich). Wolne elektrony i jony dodatnie mogą pojawić się, jeśli gaz zostanie poddany silnemu polu elektrycznemu lub w wystarczająco wysokich temperaturach, jeśli zostanie zbombardowany cząsteczkami lub jeśli zostanie poddany bardzo silnemu polu elektromagnetycznemu.

Gdy jonizacja jest na tyle wysoka, że ​​liczba elektronów na jednostkę objętości jest porównywalna z liczbą cząsteczek obojętnych, gaz staje się wówczas bardzo przewodzącym płynem zwanym plazmą. Należy zauważyć, że to, co odróżnia ośrodek plazmowy od zjonizowanego, to jego makroskopowa neutralność.

Pierwotnie plazma odnosiła się do globalnie obojętnego zjonizowanego gazu, następnie ta definicja została rozszerzona na częściowo zjonizowane gazy, których zachowanie różni się od zachowania gazu obojętnego. Obecnie mówimy plazmy kiedy sprawa, że mamy do czynienia zawiera dużą ilość cząstek o różnej natury, które mogą wchodzić w interakcje ze sobą i z otoczeniem: jest zupa od elektronów , kationy , aniony , . Atomy neutralne sumującego ( klastry ) ...

Aby scharakteryzować plazmę, należy wziąć pod uwagę liczbę obecnych gatunków i ich różne stany naładowania, a następnie zbadać ewolucję gęstości, temperatury i funkcji dystrybucji w przestrzeni i prędkości, dotyczy to wszystkich reakcji, które mogą wystąpić, niezależnie od tego, czy są to reakcje chemiczne. lub nuklearne, nie zapominając o zderzeniach, które mogą mieć miejsce. Jeśli procesy rekombinacji między elektronami i jonami nie równoważą procesu jonizacji, mówi się, że plazma jest poza równowagą termodynamiczną. Pełne zbadanie wszystkich zjawisk zachodzących w plazmie jest do dziś niemożliwe, wynika z tego wstępne uproszczenie konieczne do rozróżnienia i klasyfikacji plazmy.

Fizyka plazmy interesuje się również dynamiką wiązek elektronów, protonów , ciężkich jonów : plazmy nieobojętnych. Można przytoczyć m.in. prace wykonane przez fizyków teoretycznych nad plazmami kwarków i gluonów . Tak rozszerzona definicja fizyczna słowa plazma jest następująca: zbiór cząstek dostatecznie wzbudzonych, aby nie mogły łączyć się w stabilny sposób i tworzyć cząstek, które obserwujemy w stanie podstawowym.

Aby odróżnić te definicje, tak zwana plazma materii składa się z elektronów i jonów niezdolnych do tworzenia atomów, podczas gdy plazma kwarkowa zwana plazmą kwarkowo-gluonową jest utworzona z kwarków niezdolnych do łączenia się w neutrony, protony itp. Plazmę neutronową i protonową obserwuje się, gdy cząstki te są zbyt pobudzone, aby utworzyć jony.

Jednak w dalszej części tego artykułu omówimy tylko plazmy atomowe.

Przykłady

Plazmy są niezwykle rozpowszechnione we Wszechświecie, ponieważ stanowią ponad 99% znanej materii. Jednak pozostają one prawie niezauważone w naszym najbliższym środowisku, „Ziemi”, biorąc pod uwagę ich naturę nie do pogodzenia z warunkami niezbędnymi do życia na Ziemi.

W ten sposób możemy wyróżnić plazmy naturalne i plazmy sztuczne (stworzone przez człowieka):

plazmy naturalne:

• z gwiazdek , mgławice gazowe, Quasar, Pulsar;
• że zorze polarne  ;
• pioruna  ;
• jonosfery  ;
• wiatr słoneczny  ;

sztuczne plazmy:

• w telewizorach  ;
• rozładowania (jak w wysokim napięciu wyłącznika ) lub rury odprowadzającej (lampy, wyświetlacze, palnika do cięcia, wytwarzanie promieniowania rentgenowskiego);
• plazmy lecznicze do osadzania, wytrawiania, modyfikacji powierzchni lub domieszkowania przez implantację jonów  ;
• z osocza napędowe  ;
• syntezy jądrowej (patrz tokamaka , stellaratora i Z przycięciu );
• i wiele innych zastosowań, które wciąż są tylko eksperymentami laboratoryjnymi lub prototypami ( radar , ulepszanie spalania, przetwarzanie odpadów , sterylizacja itp.).

Fizyka

Ponieważ plazma jest zbiorem różnych oddziałujących ze sobą cząstek, na ogół trudno ją scharakteryzować. Załóżmy, że plazma zawiera gatunki X, w tym różne stany ładunku tego samego atomu (lub cząsteczki lub agregatu ...), konieczne jest pełne opisanie go, zbadanie ewolucji gęstości , temperatury , funkcji dystrybucji w przestrzeni i prędkości każdego gatunku, podczas wszystkich reakcji chemicznych , jądrowych lub zderzeń, które mogą mieć miejsce. Jest to zadanie prawie niemożliwe, bo nawet jeśli można napisać równania łączące wszystkie te dane, to często nie da się ich rozwiązać, nawet numerycznie, przy użyciu obecnych środków obliczeniowych.
Aby uprościć od początku problem (y), dzielimy plazmy na kilka kategorii. W każdej kategorii plazmy będą miały określony typ określonego zachowania. Aby zbudować te kategorie, należy zdefiniować różne parametry w następujący sposób.

Temperatura gatunku („gorąca plazma”, „zimna plazma”)

Plazma, ponieważ zawiera zjonizowane formy , zawiera również wolne elektrony (dzięki globalnej neutralności plazmy, z wyjątkiem wiązek cząstek). Elektrony mają masę 2000 razy słabszą od jonów (stosunek masy protonu lub neutronu do masy elektronu to dokładnie 1836), więc mają mniejszą bezwładność i są bardziej „reaktywne”. Dlatego łatwiej jest przekazać energię elektronom niż jonom cięższym. Następnie podzielimy plazmy na dwie kategorie:

• „  Zimna plazma  ” zwana także „plazmą nietermiczną”, „plazmą o podwójnej temperaturze” lub nawet „plazmą nierównowagową”: elektrony uzyskały wystarczającą ilość energii, aby przeprowadzić reakcje poprzez zderzenie z innymi gatunkami. Postacie obojętne i naładowane (jony) będą w stanie przeprowadzać klasyczne reakcje chemiczne.
• „  Gorąca plazma  ” lub nawet „plazma termiczna”: elektrony, ale także jony, mają wystarczająco dużo energii, aby wpływać na zachowanie plazmy.

Dlaczego ta denominacja? W fizyce plazmy mierzymy energię kinetyczną elektronów lub jonów na podstawie ich temperatury (jak w fizyce statystycznej  : gdzie jest stała Boltzmanna ). To określenie odnosi się do energii jonów. mi∼kbT{\ displaystyle E \ sim k_ {B} T}kb{\ displaystyle k_ {B}}

• W przypadku „zimnej plazmy” temperatura (energia) elektronów jest znacznie wyższa niż jonów . Jony są uważane za „zimne” i będą w stanie wywoływać możliwe reakcje chemiczne tylko z ich energią.Tja≪Tmi{\ displaystyle T_ {i} \ ll T_ {e}}
• W gorącej plazmie jony są „gorące”, a zatem bardziej reaktywne .Tja∼Tmi {\ displaystyle T_ {i} \ sim T_ {e} ~}

To zróżnicowanie naukowe jest również kulturowe:

• zimne plazmy można badać w laboratorium. Naukowcy zdobyli wówczas eksperymentalną wiedzę, obecnie szeroko stosowaną w przemyśle (grawerowanie, depozyty PVD / CVD itp.).
• gorące plazmy wymagają więcej energii do ich wytworzenia, a zatem instalacje, które je wytwarzają, są mniej liczne (bo droższe ...) i mniej dostępne. Wiedza, która się rozwinęła, jest zasadniczo teoretyczna, a zatem bardziej fundamentalna.

Inne charakteryzacje

Aby scharakteryzować plazmę i powiązane z nią zjawiska, stosuje się różne pojęcia:

• Stopień jonizacji  :α{\ displaystyle \ alpha}

α=nieminiemi+nienie{\ Displaystyle \ alpha = {\ Frac {n_ {e}} {n_ {e} + n_ {n}}}}o gęstości elektronowej i gęstości obojętnej. Jeśli wtedy mówi się, że plazma jest „słabo” zjonizowana, a jeśli to plazma jest „silnie” zjonizowana. Jeśli porównamy stopień jonizacji oddziaływań cząstek, możemy również sklasyfikować według tych samych kategorii: niemi{\ displaystyle n_ {e}}nienie{\ displaystyle n_ {n}}
α≪1{\ displaystyle \ alpha \ ll 1}α≈1{\ displaystyle \ alpha \ ok 1}
Słabo zjonizowany gaz ma neutralne elektronowo częstotliwości zderzeń wyższe niż częstotliwości zderzeń elektron-jon lub elektron-elektron. Użyjemy zwykłej notacji: νmi0≫νmimi,νmija{\ Displaystyle \ nu _ {e0} \ gg \ nu _ {ee}, \ nu _ {ei}} Dla silnie zjonizowanego gazu mamy zatem: νmi0<νmimi,νmija{\ Displaystyle \ nu _ {e0} <\ nu _ {ee}, \ nu _ {ei}}

• Parametr plazmy  :Γ{\ displaystyle \ Gamma}

Γ≈<mip><mivs>≈mi2nie13ε0kT{\ Displaystyle \ Gamma \ około {\ Frac {<E_ {p}>} {<E_ {c}>}} \ około {\ Frac {e ^ {2} n ^ {\ Frac {1} {3}} } {\ varepsilon _ {0} kT}}} <mip>{\ displaystyle <E_ {p}>}reprezentuje średnią energię potencjalną związaną z oddziaływaniami Coulomba <mivs>{\ displaystyle <E_ {c}>}reprezentuje średnią energię kinetyczną związaną z mieszaniem termicznym jeśli plazma jest słabo skorelowana: mówi się, że jest „kinetyczna”Γ<1{\ displaystyle \ Gamma <1} jeśli osocze jest silnie skorelowane.Γ>1{\ displaystyle \ Gamma> 1}

Idee fundamentalne

• Pojęcie quasi-neutralności

Kryterium quasi-neutralności wskazuje, że plazma jest generalnie obojętna elektrycznie, to znaczy, że jest tyle ładunków dodatnich, co ujemnych. Dla plazmy złożonej z ładowanej raz dodatniej gęstości jonów i gęstości elektronów , mamy zależność . Quasi-neutralność wynika w szczególności z zachowania ładunku elektrycznego podczas procesów jonizacji. Plazma pod wpływem sił Coulomba ( ) i Laplace'a ( ), jak każdy układ dynamiczny, dąży do pozycji równowagi , minimalizując swoje siły.nieja{\ displaystyle n_ {i}}niemi{\ displaystyle n_ {e}}Znieja+niemi=0{\ displaystyle Zn_ {i} + n_ {e} = 0}fa→=qmi→{\ displaystyle {\ vec {F}} = q {\ vec {E}}}fa→=qv→∧b→{\ displaystyle {\ vec {F}} = q {\ vec {czas}} \ wedge {\ vec {B}}}

Szybko widzimy, że równość umożliwia osiągnięcie tej stabilności. Tylko to równanie jako takie nie rozwiązuje poprawnie równań Maxwella . Znieja+niemi=0{\ displaystyle Zn_ {i} + n_ {e} = 0}

Rozważymy wtedy na przykład stosunek niemi-Zniejaniemi+Znieja≪1{\ Displaystyle {\ Frac {n_ {e} -Zn_ {i}} {n_ {e} + Zn_ {i}}} \ ll 1} W rzeczywistości badania osocza często odnoszą się do zaburzeń o średniej wielkości. Na przykład, jeśli weźmiemy pod uwagę średnią gęstość elektronów . Zakłócenie tej gęstości będzie i plazma będzie charakteryzować się gęstością elektronów . Często będziemy zakładaćnie¯mi{\ displaystyle {\ bar {n}} _ {e}}niemi{\ displaystyle n_ {e}}nie¯mi+niemi{\ displaystyle {\ bar {n}} _ {e} + n_ {e}}nie¯mi≫niemi{\ displaystyle {\ bar {n}} _ {e} \ gg n_ {e}}

• Ekranowanie elektryczne, pojęcie osłony i granicy plazmy

Aby przedstawić osłonkę, badamy raczej konkretną plazmę:

• jest jednowymiarowy (wzdłuż osi x);
• w chwili t = 0, dla x <0 mamy plazmę w równowadze niemi=nieja{\ Displaystyle n_ {e} = n_ {i}}
• dla x> 0 przestrzeń jest pusta.

Granica „próżnia-plazma” jest zatem płaszczyzną prostopadłą do osi (Ox). Dla t> 0 sytuacja rozwinie się poprzez termiczne mieszanie elektronów (w wielu przypadkach ruchy jonów są uważane za nieistotne w porównaniu z ruchami elektronów, wtedy przyjmiemy, że jony są nieruchome). Mieszanie termiczne ma tendencję do rozprzestrzeniania dystrybucji elektronów, ale jest równoważone przez siły elektrostatyczne , które wydają się być neutralne. Otrzymamy zatem rozkład elektroniczny zbliżony do niebieskiej krzywej na drugim diagramie. Ten rozkład nazywany jest osłoną elektronową i można wykazać, że ma rozmiar rzędu długości Debye'a. λre{\ displaystyle \ lambda _ {D}}

• Długość Debye'a

Zdefiniowane wcześniej ekranowanie elektryczne pozwala nam zidentyfikować długość Debye'a: jest to skala długości, poniżej której może nastąpić separacja ładunków i powyżej której plazma odzyskuje swoją neutralność. λre=ϵ0kTniemi2{\ Displaystyle \ lambda _ {D} = {\ sqrt {\ Frac {\ epsilon _ {0} kT} {ne ^ {2}}}}}

z:

• ε0: przenikalność próżni
• k: stała Boltzmanna
• ne: gęstość elektronów

• Zakłócenie plazmy

• Częstotliwość Langmuira lub osocze częstotliwość

Kiedy zakłócamy równowagę plazmy, elektrony zaczną oscylować z określoną pulsacją: ωp=nie0mi2ϵ0mmi{\ Displaystyle \ omega _ {p} = {\ sqrt {\ Frac {n_ {0} e ^ {2}} {\ epsilon _ {0} m_ {e}}}}}

Rzędy wielkości

Różne plazmy

Określenie	Gęstość elektronowa [w m -3 ]	Temperatura elektroniczna [K]
Słabo zjonizowany
Jonosfera (dolna warstwa)	1010{\ displaystyle 10 ^ {10}}	102,5{\ displaystyle 10 ^ {2,5}}
Wyładowanie gazowe	1013-1018{\ displaystyle 10 ^ {13} -10 ^ {18}}	104-105{\ displaystyle 10 ^ {4} -10 ^ {5}}
Silnie zjonizowany
Jonosfera (górna warstwa)	1012{\ displaystyle 10 ^ {12}}	103{\ displaystyle 10 ^ {3}}
Korona słoneczna	1011-1014{\ displaystyle 10 ^ {11} -10 ^ {14}}	106,5{\ displaystyle 10 ^ {6.5}}
Gęsty
Fuzja magnetyczna	1020{\ displaystyle 10 ^ {20}}	108{\ displaystyle 10 ^ {8}}
Serce gwiazdy	1029{\ displaystyle 10 ^ {29}}	107,5{\ displaystyle 10 ^ {7.5}}
Fuzja bezwładnościowa	1030{\ displaystyle 10 ^ {30}}
Biały karzeł	1032{\ displaystyle 10 ^ {32}}	107{\ displaystyle 10 ^ {7}}

Modelowanie matematyczne

Istnieje wiele modeli matematycznych odpowiednich dla różnych typów plazmy. Wszystkie wymagają sprzężenia między równaniami ewolucji cząstek a polem elektromagnetycznym . Duża liczba równań i stopni swobody (3 przestrzeni, 3 prędkości plus czas) plasuje problemy fizyki plazmy wśród najtrudniejszych do rozwiązania numerycznego.

Przez większość czasu uważa się, że na cząstki wpływa średnie pole elektromagnetyczne: jest to podejście Vlassova . I odwrotnie, możemy rozważyć wszystkie interakcje między cząstkami: jest to podejście Fokkera-Plancka , które jest naturalnie znacznie bardziej złożone.

Aby modelować ewolucję pola elektromagnetycznego, konwencjonalnie stosuje się równania Maxwella . Jeśli oddziaływanie pola magnetycznego jest słabe, wystarczy równanie Poissona elektrostatyki. Równania te są sprzężone z poprzednimi przez warunki źródła gęstości ładunku i prądu plazmy. Są one uzyskiwane z momentów rozkładu prędkości.

W zależności od przypadku możemy również rozważyć wpływ zderzeń między cząstkami (interakcje na bardzo krótkim zasięgu). Jeśli zderzenia są wystarczająco liczne, rozkład prędkości cząstek dąży do lokalnej równowagi Maxwella: jest to granica płynów.

Powszechne przybliżenie polega na uwzględnieniu jednego przeciętnego płynu dla wszystkich cząstek plazmy: jest to magnetohydrodynamika (lub MHD), która umożliwia w szczególności modelowanie wiatru słonecznego.

Dziedziny badań i zastosowań

• Równowaga i stabilność plazmy Jest to poważny problem, w szczególności w przypadku wszystkich badań, w których konieczne jest zamknięcie, na przykład w przypadku syntezy jądrowej.
• Diagnoza i symulacja Diagnostyka eksperymentalna i symulacja numeryczna to dwa podstawowe narzędzia dla plazmików. Symulacja numeryczna plazmy jest bardzo chciwa pod względem mocy maszyn ze względu na złożoność interakcji, które mają być przetwarzane. Obecnie kody obliczeniowe to zasadniczo kody cząstek 1D lub 2D, kody płynów 2D i 3D. Wiele kodów to kody hybrydowe.
• Synteza jądrowa  :
  • Fuzja przez uwięzienie magnetyczne  ;
  • Fuzja przez uwięzienie bezwładnościowe .
• Źródło plazmy  :
  • Plazma wyładowcza;
  • Osocze CCP;
  • Plasma ICP ( analiza chemiczna za pomocą palnika plazmowego );
  • Źródło ECR;
  • Źródło Hélicon;
• Interakcje plazmy z falami i wiązkami:
  • Interakcja laser-plazma.
• bardzo zimne plazmy
• Plazmy przemysłowe  :
  • Osadzanie i wytrawianie plazmowe  ; Obecnie jest to najbardziej rozwinięta dziedzina z przemysłowego punktu widzenia. Plazmy są używane do wytrawiania mikroprocesorów i innych komponentów. Osad występuje również w mikroelektronice ściśle związanej z wytrawianiem. Ale jest również stosowany w technologiach związanych z cienkimi warstwami, w innych dziedzinach, takich jak optyka lub do dodawania warstw ochronnych w metalurgii (lustra itp.);
  • Plazma do implantacji jonów (III P: implantacja jonowa przez zanurzenie w plazmie); Stosowane w mikroelektronice i przemyśle materiałowym zabiegi te pozwalają na modyfikację właściwości materiałów zanurzonych w plazmie poprzez wszczepianie pod ich powierzchnię atomów (wyekstrahowanych z tej plazmy). IIIP drastycznie zmniejsza koszty związane z implantacją wiązki jonów, ale spełnia podobną funkcję (z mniejszą precyzją). Jony są przyspieszane przez otoczkę zwaną matrycą jonową (ewoluującą w powłokę Child-Langmuira) indukowaną przez silne impulsy rzędu kilku kV i kilku µs. Technika ta umożliwia wytwarzanie materiałów biokompatybilnych, odpornych na korozję, o większej twardości lub materiałów magnetycznych do czujników wykorzystywanych w zastosowaniach biomedycznych. Jednym z aktualnych wyzwań jest jednolita realizacja połączeń powierzchniowych (ultra-płytkie domieszkowanie), która umożliwia miniaturyzację tranzystorów.
  • W wyłączników wysokiego napięcia , którego obecny zasada opiera się na rozerwanie chłodzenia łuku pomiędzy dwoma osoczu przewodzącego;
  • Plazma do testu ponownego wejścia; Latarki plazmowe służą również do odtwarzania ekstremalnych temperatur osiąganych podczas napływu do atmosfery urządzeń takich jak promy kosmiczne. Aby odtworzyć również zjawisko tarcia, mówi się, że palnik jest naddźwiękowy, ponieważ plazma jest napędzana z prędkością większą niż prędkość dźwięku.
  • Przetwarzanie odpadów;
  • Plazma medycyna  ;
    • Wykorzystanie zimnej plazmy pod ciśnieniem atmosferycznym do zastosowań biomedycznych to młoda i obiecująca dziedzina badań, w której w osoczu generowane są substancje czynne (molekularne lub jonowe) do leczenia tkanek biologicznych, umożliwiając w szczególności leczenie miejscowe. Opracowane źródła plazmy mają na ogół postać strumieni plazmy, mikro wyładowań lub wyładowań bariery dielektrycznej, a badane zastosowania dotyczą sterylizacji ran, regeneracji tkanek lub leczenia komórek nowotworowych (apoptoza wywołana leczeniem plazmą). Obecnie większość badań nadal prowadzi się in vitro lub in vivo na myszach.

• Fizyka naturalnej plazmy
  • Astrofizyka  : Fizyka plazmy jest ważna w astrofizyce, ponieważ wiele obiektów astronomicznych, takich jak gwiazdy , dyski akrecyjne , mgławice i ośrodek międzygwiazdowy składa się z plazmy.
  • Środowisko planetarne: magnetosfera jest gęsta w plazmie;

Uwagi i odniesienia

1. Definicje leksykograficzne i etymologiczne „plazmy” (czyli B) ze skomputeryzowanego skarbca języka francuskiego na stronie internetowej National Center for Textual and Lexical Resources
2. (w) MG Kong , G. Kroesen , G. Morfill i T. Nosenko , „  Medycyna plazmowa: przegląd wprowadzający  ” , New Journal of Physics , vol.  11 N O  112009, s.  115012 ( ISSN  1367-2630 , DOI  10.1088 / 1367-2630 / 11/11/115012 , czytaj online , dostęp 18 grudnia 2018 )
3. (w) Gregory Fridman , Gary Friedman , Alexander Gutsol i Anatoly B. Shekhter , „  Applied Plasma Medicine  ” , Plasma Processes and Polymers , tom.  5, n O  6,2008, s.  503-533 ( ISSN  1612-8869 , DOI  10.1002 / ppap.200700154 , odczyt online , dostęp 18 grudnia 2018 )

Linki zewnętrzne

• Plazma na stronie CEA
• W plazm studiował Plasma Physics Laboratory (LPP)
• Gérard Sookahet, Plasma and Digital Simulation ,listopad 2000PDF